В отсутствие зеркал средняя мощность излучения в режиме сверх светимости ЛПМ и составляла в случае прямой схемы 2,7 Вт, в слу чае схемы трансформаторного удвоения напряжения (см. рис. 3.2, б) — 5,5 Вт [127, 129]. Геометрическая расходимость пучка сверхсветимости практически совпадает с угловой апертурой разрядного канала (#ге0м ~ « 50 мрад). Установка вогнутого сферического зеркала с радиусом кривиз ны К = 3 м на одном из концов АЭ приводила к образованию пучка с мощностью 11,5 Вт, а установка плоского зеркала — пучка с мощ ностью 10,6 Вт с одинаковой геометрической расходимостью (#ге0м ~ « 18 мрад). Геометрическая расходимость в этих случаях практиче ски равна отношению диаметра выходной апертуры разрядного канала (Бк = 2 см) к расстоянию от зеркала до выходной апертуры (/ = = 115 см). Реальная расходимость при использовании сферическо го зеркала (0р е а л) составила примерно 14 мрад, при использованииплоского — около 9 мрад, что практически равно от ношению диаметра изобра жения выходной апертуры (Бк) в зеркале к расстоянию от выходной апертуры до это го изображения. Мощность пучка сверхсветимости с рас ходимостью 50 мрад умень шалась при этом примерно в 30 раз. Расходимость из лучения можно уменьшить за счет удаления зеркала от АЭ. При удалении плос кого зеркала от АЭ на 1,1 м расходимость, как и мощ ность, снизилась в два раза, но осталась на два порядка больше дифракционной. Основной недо статок режима сверхсветимости — высокая расходимость пучка из лучения. На рис.4.2 приведены распределения интенсивности пучков сверхсветимости на расстоянии 55 см от выходного окна АЭ. Анализ осциллограмм импульсов сверхсветимости в случае, когда угол наклона выходных окон АЭ был равен 86°, показал, что при мощности, потребляемой от выпрямителя источника питания, в диапазоне 1,6-2,0 кВт импульсы излучения имеют гладкую форму, а при оптимальной мощности (2,6 кВт) — пичковую структуру с пери одом 11 не. В силу конструктивных особенностей АЭ было возможно образование такого паразитного резонатора со слабой обратной связью, что удвоенное время прохождения излучения в резонаторе точно совпадало с периодом пичковой структуры. При перемещении зеркала длина паразитного резонатора изменялась, что приводило к изменению периода пичковой структуры импульсов излучения. Изменение угла наклона выходных окон АЭ к оптической оси до (76 ± 1 ) ° и зачернение поверхности ловушек позволило ослабить обратную связь, вследствие чего пичковая структура стала проявляться значительно слабее. Следует подчеркнуть, что при конструировании АЭ необходимо уделять внимание устранению возможных обратных паразитных связей, приводящих к искажению характеристик излучения. |
