 |
В отличие от режима работы ЛПМ с резонатором, в однозеркальном режиме выходное излучение имеет строго двухпучковую структуру (рис. 4.10): пучок сверхсветимости /, образованный геомет рической апертурой разрядного канала АЭ, и пучок сверхсветимости 2, сформированный выпуклым зеркалом и выходной апертурой канала. Геометрические расходимости этих пучков для АЭ ГЛ-201 составля ют соответственно 0геом = 50 и 18 мрад, для ГЛ-201Д — вгеом = 40 и 15 мрад и практически определяются отношениями 2ИК/1К и Ик/1,где Д, = 20 мм и 1К = 930 мм (ГЛ-201) и 1230 мм (ГЛ-201Д) - диаметр и длина разрядного канала, / — расстояние от зеркала до выходной апертуры (115 см для ГЛ-201 и 145 см для ГЛ-201Д). Импульсы пучка сверхсветимости 2 с #ге0м = 18 и 15 мрад отстают от импульсов пучка / с #геом = 50 и 40 мрад, как видно из их осциллограмм на рис. 4.10, г, примерно на 3 не, что хорошо согласуется с временем двойного прохода излучения от зеркала до торца разрядного канала (2/о/с). Распределе ние интенсивности излучения в дальней зоне имеет колоколообразную форму (рис. 4.10, в), которая в некоторых случаях при прецизионной обработке материалов является более предпочтительной, чем получае мая при работе с НР. При малых радиусах кривизны зеркала на экране в пятне излучения от пучка 2 с втеом = 1 8 и 15 мрад отчетливо наблюдаются спекл- и дифракционные картины, свидетельствующие о высокой когерент ности (качестве) излучения. С помощью дополнительного оптического элемента или системы этот расходящийся высококогерентный пучок можно сколлимировать либо сфокусировать в пятно малого диаметра для достижения больших плотностей мощности, а с помощью про странственного фильтра — отделить от фонового пучка с низкой коге рентностью (с #ге0м = 50 и 40 мрад). В качестве оптического элемента можно использовать положитель ную линзу или вогнутое зеркало, установленное под острым углом к оптической оси АЭ. Для устранения обратной паразитной связи линза должна быть просветлена. |
